Аннотация результатов, полученных в 2016 году
1. Наши данные (полученные пятью экспериментальными техниками в наших экспериментах) подтверждают отсутствие точек нулей (nodes) в угловом распределении большой щели в kxky-плоскости для оптимально допированных Ba(K)Fe2As2 с TC = 34–36.5 К и BaFe(Ni)2As2 c TC ≈ 18 К. 2. Характеристическое отношение 2ΔL/kBTC ≈ 4.5–7.2, существенно превышающее БКШ-предел 3.5, является следствием сильной связи в «ведущих зонах»; для малой щели малость отношения 2ΔS/kBTC ≈ 1.2–1.6 вызвана тем, что «собственная» критическая температура TсS ΔS-зон (в гипотетическом случае нулевой межзонной связи) далека от общей Тс для соединения, а сверхпроводимость этих зон имеет наведенный характер при T > TсS. В этих зонах с малой щелью, несмотря на их квазидвумерность, реализуется слабая сверхпроводимость с «собственным» характеристическим отношением, близким к 3.5. Важно отметить, что в железосодержащих оксипниктидах, по нашим оценкам, взаимодействие в зонах с малой щелью сильнее: в среднем, 2ΔS/kBTCS ≈ 4 [Kuzmicheva_UFN_2014,Kuzmichev_2016,Kuzmicheva_JETPL_2014]. Тем не менее, слабая сверхпроводимость ΔS-зон в Ba-122 не уникальна: «собственная» сверхпроводимость трехмерного pi-конденсата в диборидах магния [Kuzmichev_2014, Kuzmichev_2016] также стремится к БКШ-пределу. Вопрос сравнения свойств «слабых» зон в известных двухщелевых сверхпроводниках — диборидах магния и железосодержащих соединений — безусловно, интересен и требует отдельного теоретического рассмотрения. 3. Характеристические отношения щелей, определенные в SnS-андреевских экспериментах на монокристаллах с замещением (Ba,K) и (Fe,Ni) в широком диапазоне критических температур, также согласуются друг с другом. Оба параметра порядка практически линейно меняются с изменением ТС ≈ 18–34 К: росту критической температуры в 1.9 раза в Ba(K)-122 соответствует примерно двукратное увеличение амплитуд обеих щелей по сравнению с BaFe(Ni)-122; степень анизотропии большой щели остается примерно постоянной. Следовательно, подобные вариации состава (электронное замещение (Ba,K) изменяет структуру слоев-спейсеров, в то время как дырочное замещение (Fe,Ni) влияет непосредственно на сверхпроводящие блоки кристаллической решетки) не оказывают существенное влияние на фундаментальный механизм сверхпроводимости в арсенидах 122. Подобный скейлинг ΔL,S и ТС отмечен нами в железосодержащих пниктидах семейства 1111 и 11-селенидах [Kuzmicheva_UFN_2014]. Анизотропия малой щели в kxky-плоскости нами не наблюдалась, как и большинством исследователей. Несмотря на многоорбитальный характер и наличие как минимум трех взаимодействующих зон на уровне Ферми, мы показали, что простой двухзонной модели достаточно не только для качественного, но и для количественного описания температурных зависимостей основных параметров — большой и малой щели, электронной теплоемкости и первого критического поля. Согласно нашим оценкам, две эффективные зоны (в которых при температурах T < TC образуются конденсаты со щелями ΔL и ΔS) взаимодействуют относительно слабо. Значение Тс определяется, в основном, сильной связью в «ведущих» зонах, при этом ненулевое кулоновское отталкивание является существенным фактором корректного описания двухщелевого состояния Ba-122. Таким образом, наши экспериментальные данные расходятся с предсказаниями первоначальной s±-модели, основанной на сильном межзонном спаривании [Maiti], и не противоречат реализации s++-состояния [Saito,Onari]. T. Saito, S. Onari, and H. Kontani, Phys. Rev. B 88, 045115 (2013). T.E. Kuzmicheva, S.A. Kuzmichev, M.G. Mikheev, et al., Physics-Uspekhi 57, 819 (2014). S.A. Kuzmichev, T.E. Kuzmicheva, S.N. Tchesnokov, et al., J. Supercond. Novel Magn. 29, 1111 (2016). T.E. Kuzmicheva, S.A. Kuzmichev, N.D. Zhigadlo, JETP Lett. 99, 136 (2014). S.A. Kuzmichev, T. E. Kuzmicheva, S. N. Tchesnokov, JETP Lett. 99, 295 (2014). S. Maiti, A.V. Chubukov, Phys. Rev. B 87, 144511 (2013). S. Onari, H. Kontani, Phys. Rev. Lett. 104, 177001 (2009).

Аннотация результатов, полученных в 2017 году
Определена эволюция сверхпроводящего порядка в оксипниктидных железосодержащих сверхпроводниках Sm1-xThxOFeAs. При изменении концентрации допирующего тория x = 0.08-0.3 критическая температура сверхпроводящего перехода увеличивается примерно в два раза, Тс = 21-54 К. Тем не менее, по данным серии экспериментов методом спектроскопии многократных андреевских отражений, такое изменение не влияет на механизм сверхпроводимости: величина основного параметра, определяющего характер сверхпроводимости, - характеристического отношения щели 2/kTc – остается постоянным и соответствует сильной внутризонной связи в зонах с большой и малой щелью. Сверхпроводящий параметр порядка в этих материалах изотропен и имеет s-волновую симметрию без точек нулей (нодов). Напротив, в железосодержащих пниктидах Ba1-xKxFe2As2 и BaFe2-xNixAs2 наблюдалась достаточно сильная анизотропия большой сверхпроводящей щели, порядка 30%, исследовано ее температурное поведение. В оксипниктидах семейства 1111 наблюдался новый эффект – резонансное взаимодействие сверхпроводящей подсистемы с характерной бозонной модой. Оказалось, что эта бозонная мода не является фононной или леггеттовской плазменной модой, а ее энергия близка к сумме амплитуд большой и малой сверхпроводящих щелей. Такое соответствие может указывать на то, что в экспериментах методом андреевской спектроскопии наблюдается спиновый экситон (посредством которого реализуется отталкивающее межзонное взаимодействие в Г-М направлении импульсного пространства), рассматриваемый в s±-модели. Это означает важную роль спиновых флуктуаций в фундаментальном механизме высокотемпературной сверхпроводимости соединений на основе железа. Определены величины и степень анизотропии щелей в монокристаллах FeSe. Анализ электронной составляющей теплоемкости при низких температурах показывает сосуществование изотропной s-волновой сверхпроводящей (СП) щели и анизотропной щели с расширенной s-волновой симметрией. Данные результаты подтверждаются зависимость остаточной электронной теплоемкости от магнитного поля γr(H).

Аннотация результатов, полученных в 2018 году
Методами андреевской спектроскопии контактов на микротрещине исследована структура сверхпроводящего параметра порядка в железосодержащих сверхпроводниках различных составов, близких к оптимальным: BaFe2-xNixAs2 (семейство 122) с критическими температурами Тс = 17–21 К и оксипниктидов NdO(H)FeAs (семейство 1111) с Тс = 45-48 К. В этих соединениях установлена двухщелевая сверхпроводимость, определены амплитуды большой и малой сверхпроводящих щелей и получены их температурные зависимости. В 122-пниктидах разрешена значительная анизотропия обеих щелей в xy-плоскости импульсного пространства. В 1111-оксипниктидах обе щели, судя по всему, изотропны. В соединениях обоих семейств показано отсутствие точек нулей (нодов) сверхпроводящего параметра порядка и его s-волновая симметрия. В NdO(H)FeAs также наблюдалось резонансное взаимодействие с характерной бозонной модой в процессе многократных андреевских отражений, определена ее энергия при Т = 4.2 К. Установлена однощелевая природа сверхпроводимости в монокристаллах BaPd2As2 (Tc = 3.8K). Получена величина и исследовано температурное поведение сверхпроводящей щели из экспериментов по Андреевским отражениям, теплоемкости. Исследованы сверхпроводящие свойства этого соединения, получены зависимости второго и первого критического полей от температуры. Показано, что гидростатическое давление уменьшает плотность состояний на уровне ферми, одновременно с этим падает Tc с 3.8К (нормальные условия) до 2К (при 8 Гпа).